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他心中那最后一丝不确定，彻底安定了下来。
就是要这样！
这种直截了当、直奔主题的学术探讨，远比那些虚与委蛇的政治试探，要让他舒服得多。
他知道，这是钱振华在考验他，但同时，也是在给他一个展示自己的、最好的舞台！
他没有立刻回答，而是端起面前的茶杯，轻轻地抿了一口，给了自己一个短暂的思考和组织语言的时间。这个从容不迫的动作，本身就让在场的所有人，眼神中又多了一丝惊奇。
“望舒，调出‘时空几何与场论统一模型’第3章第7节。”高斯宇在脑海中对系统下达了指令。
瞬间，浩如烟海的知识在他的意识中流淌而过，被他迅速地消化、吸收、重组，变成了他自己的语言。
放下茶杯，高斯宇抬起头，目光清澈地迎向钱振华院士那充满期待的眼神。他没有丝毫的迟疑，几乎是脱口而出，用一种清晰、流畅、不带一丝一毫赘肉的语言，开始了他的回答。
“钱老，您提的这个问题，正是我那份算法模型能够成立的核心基石。”
他的开场白，自信而又沉稳。
“传统的麦克斯韦方程组，是在一个我们默认的、平直的、各向同性的欧几里得空间中建立的。在这个空间里，洛伦兹力的表现形式是线性的、可预测的。但在托卡马克装置内部，特别是在实现高约束模式（H-mode）的瞬间，极端强大的环形场和极向场会共同作用，对时空本身产生极其微小但却至关重要的‘扰动’。”
“这种扰动，如果用黎曼几何的语言来描述，就是时空度规张量gμν发生了偏离闵可夫斯基度规ημν的变化。它不再是一个平直的空间，而是一个充满了‘褶皱’和‘扭曲’的动态流形。”
“所以，洛伦兹力在这样的空间中，其作用形式也发生了根本性的改变。它不再是简单的f = q(E + v × B)。我们必须引入协变导数（Covariant Derivative）和克里斯托费尔符号（Christoffel Symbols）来修正它的表达。”
高斯宇的声音在寂静的会议室中回响，他的语速不快不慢，每一个专业名词都吐字清晰，逻辑链条严谨得像教科书一般。
“简单来说，钱老。在平直空间里，一个带电粒子在磁场中只会做标准的回旋运动。但在我所构想的、被扭曲的黎曼空间中，这个粒子不仅会回旋，它还会沿着空间的‘测地线’进行一种额外的、我们称之为‘协变漂移’的运动。这种漂移，恰好可以抵消掉等离子体在逃逸时产生的某些不稳定性，比如撕裂模和边界局域模（ELM）。”
“这，就是我的算法能够将约束效率提升一个数量级的根本原因。我们不再是单纯地用一个‘力场’去对抗另一个‘力场’，而是通过改变‘游戏规则’，也就是改变时空本身的几何性质，来引导等离子体，让它‘心甘情愿’地待在它应该待在的地方。”
他说到这里，停顿了一下，似乎觉得还不够。他抬起头，眼中闪烁着智慧的光芒，抛出了一个更具颠覆性的观点。
“甚至，如果我们跳出广义相对论的框架，从更高维度的‘弦理论’角度来看待这个问题。我们可以将等离子体中的每一个粒子，都视为一根在高维空间中振动的‘开弦’。而我们施加的磁场，则可以看作是固定这些‘开弦’端点的‘D膜’。通过调整‘D膜’的曲率，也就是我们所说的磁场拓扑结构，我们甚至可以激发这些‘弦’的某些特定振动模式，从而实现……能量的无损共振传输。”
“当然，这部分目前还只是理论构想，但它为我们指明了一个通往Q值无穷大的终极方向。”
回答完毕。
高斯宇平静地看着钱振华，不再多说一个字。
整个会议室里，一片死寂。
落针可闻。
所有人都被高斯宇这一番行云流水、旁征博引、从广义相对论一路讲到弦理论的“神级”回答，给彻底镇住了。
那些非技术领导虽然依旧听得似懂非懂，但他们能清晰地感觉到，这个少年所展现出的那种对知识的绝对掌控力，以及那深不见底的理论储备。
这不是在背书！这是一种将最尖端的知识彻底融化在了自己血液里之后，才能拥有的挥洒自如！
龙卫国的嘴角，已经控制不住地向上扬起。
而作为主考官的钱振华院士，此刻已经彻底呆住了。他愣在座位上，足足过了好几秒，才猛地回过神来。
他看向高斯宇的眼神，已经彻底变了。
那不再是审视，不再是好奇，而是震惊，是狂喜，是一种看到了同类、甚至看到了引路人时的……狂热！
他没有对高斯宇的回答进行任何点评，因为任何点评在这样完美的答案面前，都显得多余。
他的呼吸变得急促起来，眼中爆发出难以抑制的、璀璨的精光。他几乎是迫不及待地，立刻抛出了第二个、比第一个更加深入、更加刁钻，也更加具体的问题。
“好！好！太好了！那么，高斯宇同学，基于你刚才提到的‘协变漂移’理论，在工程实现上，我们要如何设计和排布极向场线圈的电流序列，才能在芯部等离子体区域，精确地生成一个我们想要的、具有负磁剪切位形的特定‘度规张量’？！”
这一刻，钱振华院士的身份，已经从一个高高在上的“考官”，彻底转变为了一个在真理面前，急于求解的“学生”。
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